1. 劈理为什么会斜交层面？
  2. 剪切褶皱俯冲什么数理公式？
  3. Carlo Doglioni（意大利罗马大学）
    1. 建立的构造赤道模型，显示东西侧俯冲的不同，从全球板块构造的视野为东侧的俯冲增生提供了有效的约束和理论来源
  4. Mark Cloos（加州大学）
    1. 其建立的拐角流模式，能够解释不同变质相，不同形成环境的岩石是如何混杂到一块，并分散。混杂的过程引用了一系列数理描述。
      1. 其团队成员，建立的伸展模式，解释了空间分布存在好几个带的问题。并形象详细展示了Cloos所建立的模型，用于解释西蒙海滩系列杂岩的形成区域事件和历史。
  5. 图面表达（区域+局部）
  6. 增生杂岩内部变形过程
    1. 剪切流动环境下，肿缩构造和布丁是如何形成的，遵循什么样的数理公式
      1. 剪切流动是什么样的流动，共轴，非共轴？
    2. 石英脉的流动变形非常显著，它与变形存在什么样的交互
    3. 增生过程的期次怎么划分
      1. 不能用变形期次来套区域构造事件，如何这些不同的期次来套同一过程不同阶段
      2. 这种变形期次的变化如何与拐角流的不同阶段联系起来？
        1. 这种联系有什么规律，是什么样的原理，有没有数理公式来描述它这一过程。
      3. 这种不同的变形期次既能体现在块体中，也能体现在基质中。如何交互？有公式吗？
      4. 多期褶皱，递进变形褶皱，面理置换，流动切过面理，石英脉褶皱
        1. 这么多变形！即使作一篇汇总各类变形的公式的文章都应该是很有意义的
    4. 首先解析各类现象，在国外构造书上找到原型，顺藤摸瓜，找原理，找数理公式描述
  7. 解析现象
    1. 现象一：同构造的石英脉
      1. 石英脉褶皱？
        1. 区内石英脉体现的褶皱多数都属被动褶皱（剪切褶皱）
          1. 石英脉属单矿物岩石，极易遭受剪切形成被动褶皱
          2. 区内块体间的楔入褶皱就属被动褶皱
        2. 石英脉的来源是泥岩成分提供，还是外来流体？
          1. 增生杂岩中的石英脉有分别
          2. 宏观脉
          3. CL-蓝
          4. 外部来源
          5. 近似海水的盐度
          6. 来源：海水或浅表沉积物的孔隙水
          7. 相对富铝
          8. 常切过微观脉
          9. 微观脉
          10. CL-棕
          11. 本地来源
          12. 盐度低
          13. 来源：空隙水被粘土矿物脱水作用产生的纯水稀释
          14. 浅表水向下渗透深达10km，是大地震导致的突然过程，不是缓慢的持续过程
          15. 模型中的地震符合逆断层地震的流体模式
          16. 两种流体循环作用于热岩石
          17. 两种石英脉氧18同位素均较相似，都存储于围岩——氧18同位素丢失
          18. 盐度信息又保留
          19. 这两者的不同可能归因于，运动学性质的快速变化，同位素重新均衡导致热围岩更大的氧同位素容量
          20. 子主题 2
        3. 石英脉的变形是怎样一个过程？
          1. 石英脉的形成是同构造期（围岩片理（或劈理）是同时形成）吗？是怎样的一个过程？
          2. 石英脉的形成是变质作用还是构造作用占主导，为主动因素？
          3. 石英脉是迁移后卷入基质一同变形，还是已经变形之后再迁移进去？
          4. 迁移卷入变形
          5. 石英脉内部显微构造是什么样
          6. 按大小分为两群，大小呈双峰式分布
          7. 大-斑驳的石英颗粒
          8. 小-边部发展新生亚颗粒
          9. 亚颗粒旋转和边界迁移
          10. 两群石英颗粒内流体包裹体存在差异
          11. 大-含许多富H2O、CO2石墨包体
          12. 小-富H2O包体含量少了，包体内石墨没有了
          13. 大颗粒和小颗粒之间的界线不规则，包含流体包体与大颗粒相近，但也不富石墨
          14. 新生颗粒间界线很光滑，没有包体或含排列良好包体
          15. 作者总结了相应模式解释显微构造的产生原因
          16. 褶皱石英脉显微构造特点
          17. 变形机制主要是位错蠕动，伴有亚颗粒旋转重结晶
          18. 应力集中在石英脉可能是因为它有着比细粒宿主岩石（通过溶解-沉淀蠕动作用变形）更高的粘度
          19. 石英脉变形的位错蠕动，和宿主岩石的溶解-沉淀蠕动都可能是一个持续的过程
          20. 这种持续的过程是与周期性活动的地震区域内剥露的岩石不一致的
          21. 显微构造显示，动态重结晶主要是通过亚颗粒旋转完成，仅有少量应变诱发的颗粒边界迁移
          22. 颗粒边界迁移需要维持切过高角度颗粒边界的较低的位错密度差（在由位错攀移控制的蠕动期间，在高差应力条件下）
          23. 同构造石英脉的显微生长过程
          24. 变形再迁移
          25. 石英脉的变形过程是什么样的？
          26. 如何划分石英脉变形中的期次？
          27. 石英脉可以定年
        4. 为什么石英脉会集中聚集在增生杂岩南端？
          1. 除了泥岩成分提供流体外
          2. 是否构造会对流体活动提供某种便利性
          3. 渗透率升高或降低？
        5. 目前认识：同构造石英脉，压溶或剪溶形成，充填于劈理域或片理间，卷入递进变形 这种认识有哪些地方值得修正？
        6. 镜下观察同构造石英脉内部的重结晶石英颗粒的优选方向，与主面理是否一致
          1. C面理代表整个变形历史，因此代表整个剪切面理
          2. S面理为增量应变，在递进剪切过程中不断抹去之前的拉长应变，最后呈现出来的是变形最后阶段的增量
          3. 在剪切开始时，仅仅单剪变形α=0，几乎无应变，涡量系数Wk=1，SC面理的夹角大，θ=45°。随着剪切作用持续进行α趋向于90°，应变持续增加，涡量系数越来越小Wk趋向于0，SC面理夹角持续变小，θ向0或90°发展。
          4. SC面理夹角可指示剪切方向
          5. 共轴：主应变长轴与瞬时增量应变长轴随时一致：纯剪 非共轴：瞬时增量应变长轴与主应变长轴始终不一致：单剪
          6. 如何利用一个可以计算的数学参数（物理量）衡量共轴变形（纯剪）和非共轴变形（单剪）的含量
          7. 涡量系数Wk，就是他！
          8. 量度涡量（内部旋转）和变形中应变累积速度相互关系的一个量
          9. 涡量是两倍的角速度
          10. 涡量是速度场的旋度
          11. 反映应变和旋转之间关系的一个量
          12. 应变量度参数：α
          13. 旋转量度参数：θ
          14. 知道涡量系数，就知道了单剪和纯剪的比例
          15. Wk=0，纯剪
          16. Wk=1，单剪
          17. 单剪%/纯剪%=Wk
          18. 既然单剪和纯剪是变形的最基本的区分，那么涡量系数具有非同寻常的意义
        7. 有没有人建立石英脉褶皱的数理模型？
        8. 破裂基本准则
          1. 均质材料
          2. 摩尔-格里菲斯-库伦剪切破裂包络线
          3. 由材料的三个机械属性定义： 1、抗拉强度T 2、内聚力C 3、内摩擦角β
          4. 三个材料机械属性均可通过实验测出
          5. 一旦材料确定，剪切破裂包络线即确定
          6. 内摩擦角β： 颗粒状材料自然堆积时与底面所能形成的最大夹角 反映了颗粒的表面摩擦力和颗粒间嵌入和联锁产生的咬合力
          7. 内摩擦角β=2α-90
          8. 破裂包络线与横坐标轴的夹角β
          9. 材料相同的情况下，包络线上各点代表： 材料内不同角度α的面上，破裂所需的正应力σn、剪应力τ值
          10. 确定了破裂角度α，就可以确定包络线上的点，可以反推正应力σn、剪应力τ，进一步可以反推上一级坐标系的最大σ1和最小σ3主应力
          11. 子主题 2
          12. 与包络线相切且圆心在横坐标上的圆有且仅有一个，知道角度，就能确定圆，也能确定交点
          13. 任何在包络线外的剪应力-正应力组合都是不可能存在的，因为岩石在这种应力状态下根本不可能维持完整，早就破碎了
          14. 摩尔应力圆图解
          15. 一旦确定最大σ1和最小σ3主应力
          16. 摩尔应力圆的方程即确定
          17. 不同的角度α的面上正应力σn值、剪应力τ值必定位于此确定的圆上
          18. 这儿所设定的环境是： 最大主应力σ1 最小主应力σ3 中间主应力σ2 三个主应力可以表达任何一点的受力状态 或者说物体内任何一个点 或者任何一个物体（从宏观角度看都是某一物质内一点） 的受力状态，都可以通过上述三个主应力表达。 选择这种坐标系的好处就是可以绕开剪应力，将剪应力化为正应力
          19. 这些物体（或点）内部不同面的受力状态：正应力σn、剪应力τ 就可以通过物体所受的三个主应力（σ1、σ3、σ2）作为参数来表达
          20. 因为要研究剪切破裂，选取的坐标系的最好准则就是将剪应力τ作为纵坐标
          21. 所以可以说，库伦剪切破裂是在一点应力状态的坐标系内，新建一个坐标系研究一个面的剪应力 各个面随着角度不同，新坐标系会在应力状态坐标系内旋转
          22. 通过转换方程，对剪应力τ求导，可以判断最大和最小剪应力受角度α影响
          23. 一级坐标系上三个主应力（σ1、σ3、σ2）确定的情况下， 摩尔圆上各点代表材料内部角度为α的面上的正应力σn、剪应力τ值
          24. 当然就可以确定材料内角度为α的面上所遭受的合力
          25. 知道了摩尔圆，当然就能够反推上一级三个主应力（σ1、σ3、σ2）
          26. 只确定差应力
          27. 仅能确定应力莫尔圆的半径
          28. 材料内不同面上的剪应力能够确定，正应力无法确定
          29. 必须确定应力和
          30. 才能将应力莫尔圆稳固下来
          31. 材料不同面上的正应力才能确定
          32. 摩尔应力圆与破裂包络线的触碰 触碰点=材料内发生破裂的面 ——达成破裂的理论方法
          33. 材料确定，破裂包络线确定
          34. 圆心移动
          35. 差应力不变
          36. 应力和增大 最大正应力减小 最小主应力等量减小
          37. 触碰破裂
          38. 实例？
          39. 流体作用可以达成这一点 有了流体压力（Pf），最大主应力和最小主应力都会减小，σn-Pf
          40. 圆心会向左移动Pf的距离
          41. 整个地壳所有深度都有伸展破裂发生，也是因为有流体压力
          42. 流体压力会反作用于岩石围压
          43. 半径增大
          44. 应力和不变
          45. 差应力增大 最大主应力增大 或最小主应力减小
          46. 触碰破裂
          47. 实例？
          48. 简单的增大最大主应力即可
          49. 差应力和应力和确定，摩尔应力圆不变
          50. 破裂包络线接近
          51. 1、抗拉强度T 2、内聚力C 3、内摩擦角β 任一要素减小，材料变弱
          52. 触碰破裂
          53. 实例？
          54. 换上软弱物质
          55. 降低围压（内摩擦角减小）
          56. 用“触碰点”破裂理论研究三种破裂模式
          57. 伸展破裂
          58. 摩尔应力圆触碰破裂包络线左端点
          59. 破裂面α：剪应力为0，正应力为最小主应力σ3，为负（张应力） 剪应力-正应力在破裂面上的合力为纯纯的拉张力
          60. 破裂面会张开
          61. 此时，最小主应力σ3=抗拉强度T
          62. 剪切破裂
          63. 摩尔应力圆触碰破裂包络线纵坐标右侧部位
          64. 破裂面α：剪应力非0，正应力为数值位于最大主应力σ1和最小主应力σ3之间应力（偏最小主应力σ3），为正（挤压力） 剪应力-正应力在破裂面上的合力为挤压力
          65. 破裂面没有开口
          66. 因为图解上下对称，因此会触碰两个点，出现共轭破裂面
          67. 夹角大小取决于材料的内摩擦角
          68. 若内摩擦角为0，则可以导出Tresca的最大应力屈服准则（最大剪应力理论）
          69. 此时，破裂包络线是水平的
          70. 混合模式
          71. 摩尔应力圆触碰破裂包络面纵坐标左侧部位（不含左端点）
          72. 破裂面α：剪应力非0，正应力为最小主应力σ3，为负（张应力） 剪应力-正应力在破裂面上为拉张力
          73. 因为图解上下对称，因此会触碰两个点，出现共轭破裂面
          74. 各向异性：摩尔-格里菲斯-库伦破裂准则的运用
          75. 简单实例：板岩，板理面和层面的物理性质是不同的
          76. 假设一个主应力配置： 最大主应力σ1垂直于层面，最小主应力σ3平行于层面 各向异性面（板理面）与最小主应力σ3夹角为α
          77. 两条破裂包络线
          78. 横穿各向异性面的破裂包络线
          79. 破裂面切过各项异性面
          80. 这是一个潜在破裂面，之前不存在
          81. 包络线由板岩层面方向的材料性质确定
          82. 此方向岩石较强硬，因此包络线包围面积大
          83. 沿各向异性面（软弱面）的破裂包络线
          84. 破裂面沿着各向异性面（已存在的软弱面）发育
          85. 先指定先存破裂面（角度α）（即板理面），差应力增大到一定程度，破裂即产生（沿着板理面）
          86. 包络线由板理面方向的材料性质确定
          87. 此方向岩石较弱，因此包络线所包围面积小
          88. 两条破裂包络线，是否首先到达的肯定是内部的包络线？
          89. 设想一个板岩方块，内部劈理与边界斜交。 如果三个主应力（σ1 、σ3、σ2）所定义的摩尔圆刚好使得整个板岩破碎。 （破碎面当然切过劈理） 而沿劈理面没有破碎。 那么，摩尔圆再增大也不能使劈理面产生破裂 因为整个板岩方块还没有挺到劈理产生破碎就肢解了。
          90. 板岩方块不应存在幻想，因为劈理面若长的好的话（角度合适），它是绝不会首先破裂的。
          91. 如果劈理面的角度长得不讲究， 比如说α＞30°（与主应力σ1交角小于60°）。 那么由于较小的破裂包络线 很容易就触碰到，破裂就沿着易滑动、软弱的劈理面开始了
          92. 然并卵，实际野外破裂并不沿劈理面进行，常常斜交
          93. 简单实例：砂板互层，砂岩和板岩的内聚力C、内摩擦角β是不同的
          94. 盆地形成期间，掩埋的沉积物经历平行层面的伸展 主应力配置： 最大主应力σ1垂直层面，最小主应力σ3平行层面
          95. 强硬层与软弱层共享最大主应力σ1（剪应力=0的时候）
          96. 强硬层和软弱层的摩尔应力圆右端对齐
          97. 摩尔应力圆（强硬层与软弱层）尺寸不相同
          98. 强硬层（比如砂岩和灰岩）相对软弱层（页岩和泥灰岩）更大的差应力
          99. 因为应变协调性，强硬层与软弱层必须以同样的速率拉伸，因此强硬层差应力更大
          100. 具有更大尺寸的强硬层的摩尔应力圆可能会更先触碰到破裂包络线
          101. 由于流体作用，摩尔圆滑向左边，触碰破裂包络线左端点
          102. 伸展破裂
          103. 所谓的伸展布丁
          104. 触碰非左端点区域的包络线
          105. 剪切破裂+混合破裂
          106. 强硬层在触碰后破裂，导致的应力松弛，阻止了差应力继续增大
          107. 软弱层再也不能触碰到破裂包络线了
          108. 层面（强硬层和软弱层）是软弱面（内聚力低），易于滑动 是否会发生破裂？
          109. 不可能，长得不讨巧
          110. 层面与最大主应力σ1是垂直的
          111. 盆地挤压期间，沉积物经历平行层面的压缩 主应力配置： 最大主应力σ1平行层面，最小主应力σ3垂直层面
          112. 强硬层和软弱层的摩尔应力圆还是尺寸不同
          113. 差应力不同
          114. 共享最小主应力σ3（剪应力=0的时候）
          115. 强硬层和软弱层摩尔应力圆左端对齐
          116. 触碰方式
          117. 强硬层和软弱层同时触碰破裂包络线左端
          118. 流体压力大，导致摩尔应力圆滑向左侧
          119. 平行层面的伸展破裂面
          120. 因为最小主应力σ3垂直层面了
          121. 强硬层触碰破裂包络线
          122. 由于应力松弛作用，软弱层再也不能碰到那个点了
          123. 强硬层发生剪切破裂，通过逆断层发生缩短
          124. 盆地挤压形成褶皱 弯滑褶皱
          125. 翼部： 平行层面的伸展破裂脉体 在褶皱发展过程中，与最小主应力交角变小 脉体逐渐演变为混合和剪切模式
          126. 转折端： 平行层面的伸展破裂脉体 在褶皱发展过程中，仍保持与最小主应力一个高角度 破裂会继续张开，脉体继续生长 ——会形成所谓的鞍状矿体
      2. 脉体的定义
        1. 在膨胀空间内沉淀的矿物集合体
          1. 强硬层破裂间，产生膨胀的空间，内部压力降低，流体会汇集或者沿着新开辟的通道对流，脉体能在这样的空间产生 这就是所谓的布丁颈部
          2. 顺层挤压可能产生顺层破裂，随后褶皱作用中，转折端部位扩张显著，会形成鞍状矿体（脉体）
          3. 设一个刚硬物体，不可压缩，嵌入软弱基质中，经历的是非静水压力场 最大主应力=压力+差应力/2； 最小主应力=压力-差应力/2； 因为物体是刚硬的，平行于其表面的应变速率各处均为0 垂直最大主应力的一个表面，没有切应力，0应变速率，那么这个表面的压力等于最大主应力 同理，垂直最小主应力的表面压力等于最小主应力。 那么压力差=应力差 压力差量级可能是几十个MPa，物体的量级可能是几个cm。 因此压力梯度是非常显著的。 由于压力梯度的存在，纤维状脉体广泛发育于低应力区，形成压力影
      3. 脉体的作用
        1. 形状、朝向、内部结构都反映出古应力场的信息，变形运动学特征（比如纯剪vs单剪）以及流体压力
          1. 第二章，讨论脉体和脉体阵列的宏观形状和朝向
          2. 回顾破裂基本准则
          3. 破裂面控制了脉体的形状
          4. 脉体与断裂
          5. 紧密相连，多数流体都形成于破裂创造的空间中。在这个空间中矿物得以生长
          6. “中间向两边生长脉（antitaxial vein）”先期确实在破裂空间中生长，但之后的生长就与破裂无关了
          7. 三种破裂模式
          8. 伸展破裂组
          9. 张开模式
          10. 剪切破裂组
          11. 剪切-滑动模式
          12. 剪切-撕裂模式
          13. 混合类型
          14. 既有剪切又有伸展
          15. 数理模型
          16. 摩尔-格里菲斯-库伦剪切破裂准则
          17. 应力莫尔圆（摩尔图解）
          18. 探讨的应力和压力梯度
          19. 应力和压力梯度会导致脉体形成
          20. 构造地质学中，主要研究脉体的显微构造和探讨应力和应变的意义
          21. 地球化学中，主要研究化学
          22. 第四章，回顾能用于脉体研究中的主要地球化学技术
          23. 本文（第几章？）试图阐述脉体的显微构造和地球化学之间的联系
        2. 脉体填充的矿物和包裹体的矿物学和地球化学特征提供了有关流体形成时的变质条件、流体特征以及流体来源的重要信息
          1. 第三章，回顾流体的术语
          2. 基于前人开创性的研究和之后的著作
          3. 脉体的生长机制
          4. 传统三种模式
          5. 两侧向中间生长 Syntaxial
          6. 中间向两侧生长 Antitaxial
          7. 拉伸脉（无同一生长方向） Stretching
          8. 建议的模式
          9. 裂开愈合生长机制
          10. 无张开生长机制
          11. 主要考虑构造脉体
          12. 类似于热液矿床中的流体，建议移步前人已总结好的综述
          13. 第五章，处理流体传输机制问题，并与脉体中的矿物沉淀过程相联系
    2. 现象二：各类褶皱
    3. 现象三：变质相的有序变化